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316不锈钢扁管静态拉伸速率强化下的真应力

来源:316不锈钢方管   时间:2019-12-23 10:24:00

316不锈钢扁管在 3 种准静态拉伸速率强化下(变形量 12% ) 的真应力—真应变曲线。可以看出,随着应变量增大,真应力—真应变曲线越来越接近,之间的差值越来越小。当应变速率加快时,开始外加应力增值较快,使得试样多处位错启动,造成大量位错滑移聚集,进而塞积缠结和钉扎,存在大量高密度位错区与位错胞状组织,材料的流变应力表现得更高。然而,在准静态拉伸下,变形速率差别并不十分明显,316不锈钢扁管的屈服强度仅随应变速率的加快略微升高,变化幅度并不明显。而随着变形量的继续增大,快速拉伸的变形热导致试样温升更快,提高了奥氏体组织的稳定性,形变诱发马氏体的转变速度和转变量低于慢速拉伸试样,致使流变应力上升速度逐渐缓慢,快速拉伸与慢速拉伸之间的流变应力差值逐渐减小,从而表现出图 3 中随着应变量增大,真应力—真应变曲线越来越接近的特征。应变速率对材料力学行为的影响可用应变速率敏感指数 β 来描述。材料在均匀塑性变形阶段,施加在材料上的真应力 σ 与应变速率 ε·之间有如下幂函数关系[7]: σ = K ε·β式中 K———常数由上式可得 β = ( lnσ/lnε·) /ε,β 即为材料的应变速率敏感指数,它可以用来衡量一定变形量下,加快应变速率所需施加应力的增值。其中, β 值越接近于零,其力学行为对应变速率的敏感性越小;偏离零值越大,应变速率敏感性越大。

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316不锈钢扁管在 3 种准静态拉伸速率强化下(变形量 12% ) 的真应力—真应变曲线。可以看出,随着应变量增大,真应力—真应变曲线越来越接近,之间的差值越来越小。当应变速率加快时,开始外加应力增值

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